Shaped ChargeExplosively Formed lövedék (EFP)explosively Formed Penetrator (EFP) WarheadExplosively Formed Penetrator (EFP) WarheadExplosively kovácsolt Penetrator (EFP) robbanófej

a shaped charge egy homorú fém félgömb vagy kúp (más néven bélés) mögött egy nagy robbanásveszélyes, minden egy acél vagy alumínium burkolat. Amikor a nagy robbanóanyag felrobbant, a fémbélést összenyomják és előre nyomják, egy sugárhajtást képezve, amelynek csúcsa másodpercenként akár 10 kilométert is megtehet.

a hagyományos alakú töltések töltőtokkal, üreges kúpos béléssel vannak kialakítva a tokban, valamint a bélés és a tok között elhelyezett nagy robbanásveszélyes anyaggal. A detonátor aktiválódik, hogy elindítsa a robbanóanyagot, hogy robbanási hullámot generáljon. Ez a hullám összeomlik a bélés és egy nagy sebességű fémsugár képződik. A sugár átszúrja a kút burkolatát és a geológiai képződést, és egyidejűleg lassan mozgó csiga képződik. A sugár tulajdonságai a töltés alakjától, a felszabaduló energiától, valamint a bélés tömegétől és összetételétől függenek. A Monroe-effektus alakú töltésű robbanófej várhatóan behatol a páncélba, amely megegyezik a robbanófej átmérőjének 150-250% – ával.

Shaped Charge Theory

a Hidrodinamikai penetráció egy összetett mechanizmus, amely akkor kezd megjelenni, amikor a csapási sebesség meghalad egy kritikus értéket, általában körülbelül 1150 m/s-ot az aktuális penetrátorok számára a hengerelt homogén Páncél (RHA) célpontok ellen. A teljes hidrodinamikai viselkedés addig nem következik be, amíg a sztrájksebesség el nem éri a másodpercenkénti több kilométert, például alakú töltésű lőszereknél. 1150 m/s-nál kisebb ütési sebességnél a fémpáncél behatolása elsősorban a műanyag deformáció mechanizmusán keresztül történik. Egy tipikus penetrátor a tartománytól függően 1500 m/s és 1700 m/s közötti ütési sebességet ér el, ezért a célhatások általában mind hidrodinamikai viselkedést, mind képlékeny alakváltozást mutatnak.

számos különböző fokú komplexitású modellt fejlesztettek ki a hosszú rúd penetrátor teljesítményének előrejelzésére. Az ezekből a modellekből fakadó közös jellemző a nagy ütési sebesség fontossága a hidrodinamikai behatolási mechanizmus teljesebb kiaknázása érdekében, ami viszont tovább javul a célanyag sűrűségéhez képest nagyobb sűrűségű hosszabb behatolók alkalmazásával. Ezt nagymértékben alátámasztja a kísérleti munka.

a formázott töltés valóban rendkívüli jelenség, amely meghaladja a normál fizika léptékét, ami megmagyarázza, hogy alapvető elméleti mechanizmusa egyáltalán nem teljesen ismert.

a formázott töltéssugár csúcsa a robbanás után eléri a 10 km-l-T, mintegy 40 oC-ot, így a kúpcsúcs gyorsulása körülbelül 25 millió g. ennél a gyorsulásnál a csúcs elérheti a fénysebességet, ha ez lehetséges, körülbelül 1,5 másodperc alatt. De természetesen csak a másodperc 40 milliomod része után éri el a végsebességet. Nehéz bármilyen más földi eseményt olyan gyorsan elképzelni, mint egy alakú töltéssugár hegyét. A sugárfarok sebessége 2-5 km-l, így a sugár körülbelül 8 kúpátmérőig (CDs) nyúlik ki, mielőtt a részecske bekövetkezik. A nyújtás nagy alakváltozási sebességgel történik, ami megköveteli, hogy a kúp anyaga Kiváló dinamikus alakíthatósággal rendelkezzen körülbelül 450-ig.C. A cél elérésekor a sugárcsúcs és a formáló kráter között kialakult nyomás akár 10 Mbar (10 millió atmoszféra) is lehet, ami többszöröse a Föld magjában előre jelzett legnagyobb nyomásnak.

általánosan elfogadott, hogy a kúpos bélés összeomlása és a cél penetráció egyaránt hidrodinamikai áramlással történik. Röntgendiffrakcióval azonban megállapították, hogy a sugár szilárd fém, nem olvadt. Ezenkívül a sugárhőmérséklet izzó szín szerinti legjobb becslései szerint az átlagérték körülbelül 450 kb C, a réz pedig 1083 kb C légköri nyomáson olvad. Tehát a következő talány az első zavar: úgy tűnik, hogy a sugár folyadékként viselkedik, mégis ismert, hogy szilárd. Az egyik legújabb elmélet, amely segít megmagyarázni ezt, az, hogy a sugárnak olvadt magja van, de szilárd külső burkolattal rendelkezik.

a hipervelocity hidrodinamikai hatás (ellentétben az alacsonyabb sebességű KE behatolással) gombafej behatolást eredményez, oly módon, hogy a lyuk átmérője nagyobb, mint a behatoló átmérője. A cél dinamikus nyomóerő-feszültségét legalább ezerszer meghaladja, így csak a cél és a sugáranyagok sűrűsége fontos. Mindkét anyag úgy áramlik, mintha folyadék lenne, és a behatolási esemény meglehetősen pontosan modellezhető a Bernoulli-egyenlet az összenyomhatatlan áramláshoz, hogy megkapja a jól ismert hidrodinamikai behatolási egyenletet.